Панкратов В.П.

Дискурсивный мир (Часть 1)

последующее

состояние нi+1 должно совпадать с предыдущим нi, т.е. достигнув прямой н = о

мировая кривая должна оборваться и замереть). С другой, по оценке

исследователя, актер явно меняется!

Выход из этого парадокса может быть только один: должно существовать два

аспекта состояния наблюдателя - первый, различимый в обоих мирах, и второй -

регистрируемый только сторонним исследователем. Если меняется первый, то

функционируют оба мира, если только второй - собственный мир актера

замирает. Упомянутая выше согласованность функций F ' и f ' должна касаться,

очевидно, только первого из них.

В свете вышесказанного, нам необходимо разобраться, какие именно

характеристики наблюдателя в его собственном мире не определены. И тут мы

приходим к обескураживающему выводу: при отсутствии внешнего воздействия

(объекта), в каком бы мгновенном состоянии наблюдатель ни находился (какое

бы нi мы ни рассматривали), данному состоянию мира в его собственной системе

отсчета не может быть сопоставлена какая-либо точка! Получается, что любое

статическое состояние наблюдателя может потерять смысл, исчезнуть из его

собственного мира! (Напомним, что именно статическим или, точнее сказать,

четко определенным, непротиворечивым состояниям сущего сопоставлены точки на

исходной числовой оси). Более того, оказывается, что не всякий динамический

аспект его состояния 'ощутим' им самим - если в его системе отсчета

изображающая мир точка скользит вдоль прямой о = н, не только фазы изменения

состояния актера, но и сам факт изменения этих фаз выпадает из его

собственного мира.

Переведем сказанное в геометрический образ, объединив рисунки 9 и 10. Для

этого выделим на числовой оси три отрезка, характеризующие наблюдателя Н,

регистрируемый им объект О и исследователя И, следящего за тем и другим. Эти

отрезки расположим вплотную друг к другу, поскольку интервалы между ними

лишены смысла (не существуют) для всех рассматриваемых субъектов.

В мире наблюдателя существует лишь фрагмент Н+О числовой оси, поэтому

указанный мир надо описывать в координатах, изображенных на рис.12а.

(Пунктиром показана прямая, на которой мир наблюдателя терпит разрыв). Для

исследователя справедливы оси, показанные на рис.12б. Наложим эти системы

одна на другую, совместив их по оси ординат (рис.12в). Введем также

временную ось T, согласовав ее с часами исследователя. Отметим, что в

качестве часов исследователь должен использовать какой-то эталонный,

наблюдаемый им процесс (непосредственно почувствовать 'внутренние' свои

изменения он не может). Свобода выбора временного эталона, неясно как

соотносящегося с собственными изменениями исследователя, обуславливает

неопределенность констант, взаимосвязывающих шкалы 'и' и 'T', а

следовательно, и положения пунктирных прямых в осях м - Т.

Рис.12

На полученной схеме процесс, регистрируемый в системах субъектов Н и И,

может быть представлен одной линией. Рассмотрим в качестве таковой кривую

ABCD. Ее участок BC, располагающийся на 'запретной' для наблюдателя прямой

мн = н, выпадает из его мира. Вместе с тем, тот же участок, находясь в

стороне от столь же запретной, но уже для исследователя, линии ми = и,

вполне может быть зарегистрирован последним. При этом по оценке

исследователя, наблюдатель не остается неизменным, а меняет свое состояние

по линейному закону: н = н0 + k dT. Здесь н0 - состояние наблюдателя в

момент 'входа' на участок BC; k - постоянный коэффициент, определяемый углом

наклона прямой мн = н; dT - время, прошедшее с момента 'входа'. Подчеркнем,

что, будучи неопределенным, коэффициент k остается постоянным на протяжении

всего периода пребывания изображающей мир точки на запретной прямой. Стоит

ему измениться, как мировая кривая отклонится от пунктира, а следовательно,

в собственном мире наблюдателя появится что-то еще, кроме него самого. Т.е.

на наблюдателя будет оказано воздействие.

Теперь вспомним, что последующее состояние причинно обусловленной цепочки

вытекает из предыдущего ее состояния. Поскольку отрезок BC из собственного

мира наблюдателя выпадает, состояние этого мира, следующее за C, вытекает из

того, которое предшествовало B. Это справедливо при любой величине

выпадающего отрезка. Но тогда состояние указанного мира, после того как он