Панкратов В.П.

Дискурсивный мир (Часть 1)

= н, не должно зависеть от продолжительности его

пребывания на этой линии! К примеру, миры наблюдателей Н и Н', описываемые

разными с точки зрения исследователя кривыми ABCD и ABC'D' (рис.12в), по их

собственной оценке (т.е. после исключения отрезков BC и BC'), должны

совпадать. Очевидно, что требование это не может быть согласовано с

используемой нами (и исследователем) системой отсчета - координаты точек C и

C' явно отличаются!

Получается, что те аспекты состояния наблюдателя, которые исследователь

отмечает на оси ординат, для самого наблюдателя не определены. А

следовательно, закономерности, регламентирующие его поведение, связаны с

другими аспектами, не отражающимися непосредственно на нашей числовой оси. О

том, что это за аспекты, можно догадаться, если вернуться к кривым ABCD и

ABC'D'. Если эти кривые совпадают после исключения отрезков BC и BC', то

значит форма их фрагментов CD и C'D' абсолютно идентична. Таким образом,

наблюдатель не замечает прямолинейных участков собственной мировой кривой

(построенной исследователем), но чувствует изменение ее формы. А форма

линии, как известно, может быть охарактеризована не только абсолютными

значениями координат, составляющих ее точек, но и их относительными

взаимными смещениями.

Единственным имеющим смысл аспектом формы линии, в том случае, когда речь

ведется о двух соседних ее точках, является направление от первой ко второй.

В рассматриваемых координатах оно задается отношением dн/dT (здесь dн -

изменение состояния наблюдателя произошедшее за элементарный временной

интервал dT ), которое мы называем скоростью изменения состояния.

Получается, что в собственном мире наблюдателя характеристикой его состояния

являются не статические параметры, а скорость их изменения. Поскольку объект

существует для наблюдателя (оказывает на него воздействие) только в том

случае, если последний в результате этого меняет свое состояние, критерием

существования воздействия является изменение наблюдателем скорости своего

изменения, которое мы называем ускорением. Следовательно, в зависимостях,

регламентирующих поведение наблюдателя, фигурировать должно именно оно.

Ранее в качестве меры воздействия мы договорились использовать, так

называемые, 'силы', оцениваемые по тем изменениям, которые они производят.

Теперь нам стало ясно, с какими изменениями их надо связывать. Сила F, как

абстрактная мера воздействия, оказываемого на нечто, должна быть

пропорциональна ускорению a этого нечто, появляющемуся в результате

оцениваемого воздействия: F ~ a. Считать силу строго равной этому ускорению

мы не можем по следующим соображениям.

Предположим, что в автономном мире наблюдатель должен зарегистрировать

сразу m расположенных вплотную друг к другу и равноудаленных от него,

одинаковых, однородных объектов. Величина суммарной реакции на группу этих

объектов равна сумме реакций на каждого из них, т.е. в m раз превосходит

реакцию на одного. Но в силу однородности объектов, их плотно расположенная

группа в принципе неотличима от одного объекта в m раз большего размера.

Следовательно, реакция наблюдателя и на группу, и на один большой объект

должна быть одинаковой. А это возможно только в том случае, если величина

реакции (как мы выяснили, она выражается в ускорении наблюдателя) будет

строго пропорциональна величине объекта наблюдения.

С другой стороны, каждый из объектов, составляющих группу, сам, выступая

в роли наблюдателя, начинает ускоряться, подтверждая тем самым факт

существования рассмотренного единичного нечто. Но поскольку он реагирует не

на m объектов, а лишь на один, ускорение его, очевидно, в m раз меньше, чем

у его антипода. Каждый из членов группы испытывает такое же ускорение,

поэтому вся она перемещается как целое и поэтому воспринимается как один

объект. Получается, что в автономном мире два взаимодействующих нечто

изменяются с ускорениями ai , пропорциональными количественным

характеристикам своих оппонентов и в то же время обратно пропорциональными

их собственным количественным характеристикам. Последние назовем массами мi

. Поскольку, результирующие ускорения оказываются одинаковыми для обоих

объектов, соотношение между их вкладами в общий результат можно выразить

следующим образом: