Панкратов В.П.

Дискурсивный мир (Часть 1)

что противоречивый набор проявлений

можно изобразить одной точкой в усложненном пространстве, но точка эта будет

характеризовать набор во всех его деталях, т.е. отразит наблюдателя целиком,

со всеми подробностями его 'жизненного пути'. Определение же является лишь

частью противоречивого нечто, для проявления (конкретизации) которой нужно

отвлечься от второстепенных деталей, т.е. не усложнять пространство, а

наоборот, его 'прореживать'. Таким образом, проявиться определение может

лишь в рамках нового классификационного принципа и, соответственно, нового

пространства, отличающихся от прежних резко пониженной 'разрешающей

способностью'. В этом плане пример с натуральной и вещественной числовыми

осями удачно иллюстрирует соотношение между такими пространствами.

Приходится заключить, что луч, в рамках которого мы хотели изобразить и

Н-принцип, и его вариации в действительности раздваивается и предстает в

виде 'плотного' и 'разреженного' или 'эфирного' дубликатов. В рамках

плотного луча (пространства) проявляется вариабельная часть наблюдателя (его

конкретные состояния), в рамках эфирного - его определение. Таким образом,

эфирное пространство фактически содержит тот неизменный компонент, который

связывает разные состояния сущего в одну мировую цепочку. Подобно силам,

этот компонент проявляется в плотном пространстве своими следствиями, изучая

которые, мы получаем о нем какое-то представление.

Наблюдатель, как мы договорились, имеет право называться таковым только в

случае регистрации чьего-либо существования. Пусть единым обобщенным

объектом для него (наблюдаемой частью его мира) является совокупность

проявлений, отображенная на эфирном луче точкой О. Подобно точке Н, эта

точка при ближайшем рассмотрении (на плотном луче) растягивается в отрезок,

состоящий из более 'определенных' (т.е. соответствующих не только

О-принципу, но и какой-то внутренней О-классификации) точек оj. Каждая из

них может выступать в качестве конкретного объекта для конкретного состояния

наблюдателя нi. Тогда любая взаимосвязанная пара точек нi и оi однозначно

характеризует одно из возможных состояний О-подобного мира Н-подобного

наблюдателя (этому состоянию, объединяющему в себе проявления, стоящие за нi

и оi , как раз и соответствует точка мi , упоминавшаяся ранее). Сам мир

представляет собой взаимосвязанную последовательность таких пар. (Заметим,

что миром указанную последовательность можно будет назвать лишь в том

случае, если ее фрагменты нi будут обладать каким-то сходством, позволяющим

объединить их в одно, но меняющееся нечто. В рамках плотного луча это

сходство может выражаться в факте принадлежности точек нi определенному

диапазону значений. Однако, для четкого определения этого диапазона -

сопоставления ему конкретной точки в некоей системе классификации -

приходится выходить за рамки плотного луча. То же самое относится,

разумеется, и к фрагментам оi.)

Если в качестве ортогональной системы координат использовать две

пересекающиеся копии рассмотренной плотной полупрямой, значения нi и оi

можно рассматривать как координаты некоторой точки на плоскости. На

горизонтальной копии будем отмечать состояния рассматриваемого Н-подобного

наблюдателя (точки нi), на вертикальной - состояние его объектного мира

(точки оi, рис.10).

Рис. 10

Последовательность смены состояний мира данного наблюдателя задается

последовательностью смены его собственных состояний, а последние, в свою

очередь, мы привыкли идентифицировать с помощью принципа, названного

временем. Это позволяет нам в качестве 'вспомогательной' оси абсцисс

использовать временную ось t. Разумеется, в этом случае надо применить такой

порядок формирования оси 'н' (а следовательно, и 'о'), при котором точки нi

располагаются на ней с неизменным шагом в порядке возрастания i (здесь снова

проявляется смысловая тождественность величин i и t). Переход от координаты

't' к координате 'н' может быть произведен с помощью очевидной формулы

(параллельный перенос и изменение масштаба системы координат): н = н0 + k t,

где н0 - состояние наблюдателя в момент, условно принимаемый за начало

отсчета времени (момент t = 0); k - постоянный переводной коэффициент. Таким

образом, мы получили подобие рисунка 9, с той только разницей, что ось