Панкратов В.П.

Дискурсивный мир (Часть 1)

о втором

инварианте и обусловленной им силе гравитационного взаимодействия. Если же

определена дополнительная характеристика, ограничивающая объект, - его заряд

- появляется дополнительная связь, действующая наряду с гравитационной.

2.5.2. ЕЩЕ ОДИН ЗАКОН ТЯГОТЕНИЯ Ранее неизменность произведения x y z

привела нас к закону всемирного тяготения. Теперь выясняется, что подобный

же закон (назовем его законом электростатического взаимодействия) должен

выполняться и в отношении электрических зарядов. Правда, здесь имеются

некоторые нюансы. Связаны они с тем, что в отличие от гравитационного

взаимодействия, механизм которого одинаков для любых взаимосвязанных нечто,

в электростатическом появляется такой фактор, как знак электрического

заряда. Проанализируем его роль. Для этого обратимся к рисунку 19а. На нем

изображены два наблюдателя Н и Н', существующие друг для друга, т.е.

выступающие в качестве сторон в связке 'объект-субъект'. Каждый из них для

описания мира пользуется своей системой координат, в начало которой помещает

себя самого. Отсчет координат проводится от собственного положения в сторону

оппонента. В результате оказывается, что наблюдатель Н описывает мир в осях

XYZ, а наблюдатель Н' - в осях X'Y'Z'.

Рис.19 Очевидно, что в смысловом отношении оси X и X', Y и Y', Z и Z'

попарно эквивалентны. Но столь же очевидно, что система XYZ является правой,

а система X'Y'Z' - левой. Это значит, что два регистрирующие друг друга

нечто пользуются согласованными системами координат, а значит удерживаются

связанными в одном мире, лишь в том случае, если имеют разные заряды! Эту

мысль иллюстрирует рис.19б. Изображенные на нем треугольники соответствуют

тем процессам, которые регистрируют указанные наблюдатели. (Для наглядности

в каждой фазе принимается отличной от нуля лишь одна координата).

Наблюдатель Н считает себя неподвижным, а треугольник н'1 н'2 н'3

интерпретирует как 'траекторию' объекта Н' (имеется в виду не траектория

перемещения объекта по шкале положений, а 'траектория' переключения

смысловых значений координатных шкал). В свою очередь, Н' придерживается

прямо противоположной точки зрения - неподвижен как раз он, а 'перемещается'

его оппонент (треугольник н1 н2 н3). Состояния мира, регистрируемые

указанными наблюдателями, в любое мгновение строго согласованы (одноименные

координаты соответствуют одному и тому же отрезку, 'разглядываемому' из

разных его концов: x1 = [Н,н'1] = [Н',н1] = x'1 и т.д.). Но, как мы видим,

для одного из наблюдателей (Н) процесс оказывается закрученным по часовой

стрелке, а для другого (Н') - против. Вот и получается, что сила

электростатического притяжения, обусловленная третьим инвариантом, связывает

разноименные заряды. Величина этой силы может быть оценена по формуле,

вытекающей из равенства (() (идея вывода та же, что и при анализе второго

инварианта): Fэ = - kэ q1 q2 / R 2. Здесь kэ = J3/(l m n) = const для

конкретного наблюдателя, а параметры qi учитывают не только знак, но и

величину электрического заряда соответствующего нечто (количество входящих в

него элементарных наблюдателей с известной 'временной ориентацией' - по

сути, это аналоги массы, но для другого аспекта определенности). Знак минус

подчеркивает тот факт, что силы притяжения, которые мы будем рассматривать

как положительные (по аналогии с гравитационными), проявляются при

взаимодействии разноименных зарядов. (Формула эта, как мы видим, согласуется

с общеизвестным законом Кулона.) Заметим, что в случае одноименности

зарядов, эта сила меняет свой знак на противоположный, т.е. из силы

притяжения превращается в силу отталкивания. В этом и заключается тот нюанс,

который отличает электростатическое взаимодействие от гравитационного -

двухзнаковость заряда, в отличие от однознаковости массы, приводит к

появлению как сил притяжения, так и сил отталкивания. В свою очередь,

наличие этих двух типов сил приводит к весьма любопытному динамическому

эффекту. Проиллюстрируем его следующим мысленным экспериментом. 2.5.3.

ПАРАЛЛЕЛЬНЫЕ ПОТОКИ Представим себе две прямых, бесконечных, параллельных

трубы, равномерно заполненных неподвижными разноименными зарядами.

Условимся, что рядом с каждым положительным зарядом расположен точно такой