Акимов А. Е.

Торсионные поля и их экспериментальные значения

вакуума, является весьма впечатляющей величиной. Известны другие оценки энергии вакуумных флуктуаций, но все они существенно больше оценки Дж.Уиллера.

Сделаем акцент на двух выводах:

1. Энергия вакуумных флуктуаций весьма велика в сравнении с любым другим видом энергии;

2. Малость торсионной энергии, требуемой для спиновой поляризации Физического Вакуума, вселяет надежду, что через торсионные возмущения будет возможно высвобождать энергию вакуумных флуктуаций. С этих позиций экспериментальные результаты, полученные в последние десятилетия Муром, Кингом, Нипером и другими, представляющие некую периферию традиционной науки, в которых наблюдалось КПД до 300 - 500 % [50,51], не выглядят недопустимо одиозно. Их системы с вращением (типично торсионные установки) как открытые системы за счет слабого взаимодействия с вакуумом получали из вакуума ничтожную долю энергии. Очевидно, что указанные теоретические соображения, как и указанные экспериментальные результаты, являют собой лишь слабую щель в двери в энергетику следующего века, экологически чистую и не требующую расхода не только горючих материалов, но расхода любого вещества.

3 Торсионные движители

Новые представления о полях и силах инерции, изложенные в работе [13], позволили увидеть их связь с торсионными полями и предсказать существование в природе нового класса систем отсчета, которые были названы [13] ускоренными локально лоренцовыми системами отсчета второго рода. В отличие от ускоренных локально лоренцовых систем первого рода, введенных А.Эйнштейном, новые системы образуются в том случае, когда на центр масс изолированной системы действуют скомпенсированные силы инерции.

Простым примером ускоренной локально лоренцовой системы отсчета является система, связанная с центром масс вращающегося гироскопа. Действительно, на центр масс свободного вращающегося гироскопа действуют скомпенсированные центробежные силы инерции. Поэтому центр масс такого гироскопа покоится или движется прямолинейно и равномерно относительно инерциальной системы наблюдения. Если каким-либо способом нарушить равновесие сил инерции в гироскопе, то центр масс гироскопа будет двигаться ускоренно под действием внутренних нескомпенсированных сил.

Этот вывод не противоречит известной теореме о сохранении импульса центра масс изолированной механической системы. Согласно этой теореме, внутренние силы изолированной системы не могут изменить импульса ее центра масс, причем при доказательстве теоремы использованы следующие условия :

1) внутренние силы удовлетворяют третьему закону Ньютона;

2) внутренними силами являются все те силы, которые действуют во внутреннем объеме, ограниченном стенками изолированной системы.

Большинство сил классической механики удовлетворяют первому условию и могут быть разделены на внешние и внутренние согласно второму. Однако в механике существуют силы, которые не удовлетворяют третьему закону Ньютоня. Таковыми, как известно, являются силы инерции, поскольку нельзя сказать, со стороны каких тел приложены эти силы. Более того, силы инерции не подпад;! ют под второе условие, поскольку они являются одновременно как внутренними. так и внешними для изолированной (в определенном выше смысле) механической системы.

Следовательно, движение механических систем под действием внутренних нескомпенсированных сил инерции не противоречит теореме о сохранении импульса центра масс изолированной системы механики Ньютона, поскольку силы инерции не удовлетворяют условиям, при которых доказана эта теорема

В качестве примера механической системы, центр масс которой движется под действием нескомпенсированных сил инерции, предлагается устройство, которое демонстрирует связь между поступательной и вращательными силами инерции и которое можно назвать четырехмерным гироскопом. Оно состоит из центральной массы М и двух масс т, вращающихся синхронно навстречу друг другу вокруг оси, закрепленной на центральной массе М (см.рис.2).

Если в некоторый момент времени сообщить этой системе механическую энергию (например, завращав массы т), то она придет в движение, и мы имеем следующие уравнения движения [13]:

(1)

, (2)

где введены обозначения

Рассматриваемая механическая система названа четырехмерным гироскопом потому, что в уравнении движения (1) вращение происходит по пространственному углу ф и по пространственно-временному углу (, связанным с поступательным ускорением системы соотношением , , где с -скорость света.